В 1927 г. Гейзенберг пришёл к заключению, что в природе в принципе не существует возможности точно определить в эксперименте координаты и импульс частицы и эта неопределённость выражается соотношением:

     ( 14) 

Как известно, (14) справедливо не только для координат и импульса, но и для других величин, дополняющих друг друга. К примеру, неопределённость энергии и времени наблюдения 

Представление о частицах, как о вихрях полей позволяет подойти к рассмотрению соотношения неопределённости Гейзенберга с более общих позиций. Как уже упоминалось, энергию кванта поля или частицы можно представить в виде: 

   ( 15 )

Откуда непосредственно следует:

1.  Отношение , всегда будет константой, равной соответсвующему кванту минимального взаимодейсвтия. Путем элементарных преобразований из ( 15 ) получим : 

, где  - период циркуляции поля.

В том числе для фотона: 

;     

для элементарной частицы с импульсом  

для кулоновского взаимодействия двух элементарных зарядов

для гравитационного взаимодействия двух элементарных масс 

То есть, для каждого вида взаимодействия будет существовать своё фазовое пространство определяемое соотвествующим квантом минимального взаимодействия.

2. В соотношении неопределённости Гейзенберга  (14) знак  можно заменить на =. На практике это означает, что если, к примеру, в эксперименте зафиксирована частица с импульсом P, то она автоматически будет “размазана” по пространству диаметром , и, наоборот, если зафиксируется, что частица локализована в пространстве с диаметром , то её импульс .

Таким образом соотношение неопределённости Гейзенберга свидетельствует о том, что любая частица или квант поля имеют свою протяженность и нельзя измерить расстояние меньшее их размеров, либо это означало бы разрушение внутренней структуры.

Это значит, что каждой частице или кванту поля можно сопоставить минимальный квант времени  и минимальное пространство диаметром .

Применение меньших масштабов уже не позволяет характеризовать частицу или квант поля как единое целое.